Авиационно инженерство Административно право Административно право Беларус Алгебра Архитектура Безопасност на живота Въведение в професията „психолог” Въведение в икономиката на културата Висша математика Геология Геоморфология Хидрология и хидрометрия Хидросистеми и хидравлични машини Културология Медицина Психология икономика дескриптивна геометрия Основи на икономически т Oria професионална безопасност Пожарна тактика процеси и структури на мисълта, Професионална психология Психология Психология на управлението на съвременната фундаментални и приложни изследвания в апаратура социалната психология социални и философски проблеми Социология Статистика теоретичните основи на компютъра автоматично управление теория на вероятностите транспорт Закон Turoperator Наказателно право Наказателно-процесуалния управление модерна производствена Физика Физични феномени Философски хладилни инсталации и екология Икономика История на икономиката Основи на икономиката Икономика на предприятията Икономическа история Икономическа теория Икономически анализ Развитие на икономиката на ЕС Спешни ситуации ВКонтакте Однокласници Моят свят Facebook LiveJournal Instagram

Електрон в потенциална яма. Помислете за електрон, разположен в така наречената "потенциална яма"




Помислете за електрон, разположен в така наречената " потенциална яма ". С тях се има предвид, че в интервала 0 <x < a (вътре в ямата или, както те понякога казват, кутия ), потенциалната енергия на енергията на електрони е постоянна и крайна, например нула ( U (x) = 0 ), а извън този сегмент с x <0 и x> a и в неговите граници при x = 0 и x = a, потенциалната енергия отива до безкрайност.

При описаните условия едномерното стационарно уравнение на Шрьодингер (16) може да бъде записано като

Тъй като потенциалната енергия е нулева при условие, общата енергия Е в това уравнение е равна на кинетичната енергия на частицата (електрона).

Разбира се, тук частният частен символизъм е излишен, но ние няма да променим нищо, само помнете това зависи само от една променлива - x .

Преобразувайте предимно множителя Функция:

(27)

Тогава ще получим

(28)

тук - нищо повече от дължината на вълната на де Бройл за един електрон.

Решенията на уравнението (28) ще бъдат

1) (29)
2) (30)

Чрез условие, частицата не може да бъде извън кутията, така че нейната вълнова функция при границите на кутията с x = 0 и x = a е нула, т.е. ( 0 ) = 0 и а ) = 0.

Според тези гранични условия при x = 0, от (30) следва, че = In . Това означава, че дължината на вълната може да бъде всяко, тъй като за x = a трябва да има = 0. Следователно

, (31)

тук, n = 1, 2, 3, ...

следователно

(32)

Като вземем предвид (32) от (29), имаме (33)

Използване на условието за нормализация (26) за -функциите на формата (33) могат да бъдат написани (интегрирането на състоянието на потенциалната кутия е от 0 до а )

Определяне на стойността на константата , да се
вид вълнова функция за частица в безкрайно дълбока правоъгълна кутия

(34)

Сега, знаейки формата на вълновата функция, вече е възможно да се анализира поведението на частицата в кутията.

Фигура 6 ( а ) въз основа на формула (34) показва графиките на функцията n ( x ), и на фиг. 6 ( b ) графики на плътността на вероятностите | n ( x ) | 2 откриване на частици вътре в кутията за три стойности на квантовото число n.

а) б)
Фиг. 6

От фигура 6 (б) следва, че например, когато квантовото число е n = 2, частицата може да бъде еднакво вероятно в близост до стените на кутията, но вероятността за нейното откриване в центъра е нула.

Подобно поведение на частица предполага, че понятието за координата, а оттам и траекторията на частица, не съществува в квантовата механика.





; Дата на добавяне: 2017-12-14 ; ; Видян: 854 ; Публикуваните материали нарушават ли авторските права? | | Защита на личните данни | РАБОТА НА ПОРЪЧКА


Не намерихте това, което търсите? Използвайте търсенето:

Най-добрите думи: За учениците от седмицата има четни, странни и валидни. 8324 - | 6709 - или прочетете всички ...

2019 @ ailback.ru

Генериране на страницата над: 0.002 сек.